| 8695912 9216 5224 943 1ованные кабели, а также автомоб. свечи, электрич. лампы и др., было создано произ-во эмалированной проволоки; разработаны также многожильные телефонные кабели на 1200 пар. Рабочие завода активно участвовали в Революции 1905-07 (на его терр. находился боевой штаб рабочих дружин и склад оружия) и Окт. революции 1917. В 1924-33 объединено с заводом "Москабельк На основе исследоват. работ завода по химии и металлургии тугоплавких металлов было организовано произ-во вольфрама и молибдена, нитей накаливания для электрич. ламп и проволоки из этих материалов (1925-26). В 1929-40 выпускал продукцию для новостроек первых пятилеток; в период Великой Отечеств, войны 1941-45 - для фронта и оборонной пром-сти. В 1943 разработаны высокочастотные (радиолокац.) кабели и освоено их пром. произ-во. В 50-60-е гг. в результате реконструкции были механизированы и автоматизированы производств, процессы, введены в действие высокопроизводит. агрегаты непрерывной вулканизации, осуществлён переход на прогрессивные виды изоляц. материалов (полиэтилен, фторопласт, кремнийорганич. резина и др.). Это позволило увеличить валовой выпуск продукции в 1966-75 в 2 раза.
Лит.: Л а м а н Н. К., Кречетникова Ю. И., История завода "Электропровод", М., 1967. Н. К. Ломан.
ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ, электрическая проводимость, проводимость, способность тела пропускать электрический ток под воздействием электрич. поля, а также физ. величина, количественно характеризующая эту способность. Тела, проводящие электрич. ток, наз. проводниками, в отличие от изоляторов (диэлектриков). Проводники всегда содержат свободные (или квазисвободные) носители заряда - электроны, ионы, направленное (упорядоченное) движение к-рых и есть электрич. ток. Э. большинства проводников (металлов, полупроводников, плазмы) обусловлена электронами (в плазме небольшой вклад в Э. вносят также ионы). Ионная Э. свойственна электролитам.
Сила электрич. тока I зависит от приложенной к проводнику разности потенциалов V, к-рая определяет напряжённость электрич. поля Е внутри проводника. Для изотропного проводника пост, сечения ? = - V/L, где L - длина проводника. Плотность тока i зависит от значения Е в данной точке и в изотропных проводниках совпадает с ним по направлению. Эта зависимость выражается Ома законом: j = oЕ; постоянный (не зависящий от Е) коэфф. о и наз. Э., или удельной Э. Величина, обратная о, наз. удельным электрическим сопротивлением: р = 1/o. Для проводников разной природы значения о (и р) существенно различны (см. рис.). В общем случае зависимость j от Е нелинейна, и а зависит от Е; тогда вводят дифференциальную Э. o = dj/dE. Э. измеряют в единицах (ом * см)-1или (в СИ) в (ом -л)-1.
В анизотропных средах, напр, в монокристаллах, а - тензор второго ранга, и Э. для разных направлений в кристалле может быть различной, что приводит к неколлинеарности Е и о.
В зависимости от величины Э. все вещества делятся на проводники с o > 106 (ом * м)-1, диэлектрики с o < 10-8(ом * м)-1 и полупроводники с промежуточными значениями а. Это деление в значит, мере условно, т. к .Э. меняется в широких пределах при изменении состояния вещества. Э. а зависит от темп-ры, структуры вещества (агрегатного состояния, дефектов и пр.) и от внешних воздействий (магнитного поля, облучения, сильного электрич. поля и т. п.).
Мерой "свободы" носителей заряда в проводнике служит отношение ср. времени свободного пробега (т) к характерному времени столкновения tст: т / tст>>1; чем больше это отношение, тем с большей точностью можно считать частицы свободными. Методы молекулярно-кине-тич. теории газов позволяют выразить 0 через концентрацию (п) свободных носителей заряда, их заряд (е) и массу (т) и время свободного пробега:
[30-07-2.jpg]
где м - подвижность частицы, равная Е/vcp = ет/т, vcт - ср. скорость направленного движения. Если ток обусловлен заряженными частицами разного сорта " i ", то
[30-07-3.jpg]
Подвижность электронов (вследствие их малой массы) настолько больше ионной, что ионная Э. существенна только в случае, когда свободные электроны практически отсутствуют. Перенос массы под воздействием тока, напротив, связан с движением ионов.
Характер зависимости Э. от темп-ры Т различен у разных веществ. У металлов зависимость o ( T ) определяется в основном уменьшением времени свободного пробега электронов с ростом Т: увеличение темп-ры приводит к возрастанию тепловых колебаний кристаллич. решётки, на к-рых рассеиваются электроны, и а уменьшается (на квантовом языке говорят о столкновении электронов с фононами). При достаточно высоких темп-рах, превышающих Дебая температуру во, Э. металлов обратно пропорциональна темп-ре: о ~ 1/Т; при Т "ОD o ~ Т-5, однако ограничена остаточным сопротивлением (см. Металлы). В полупроводниках а резко возрастает при повышении темп-ры за счёт увеличения числа электронов проводимости и положит, носителей заряда - дырок (см. Полупроводники). Диэлектрики имеют заметную Э. лишь при очень высоких электрич. напряжениях; при век-ром (большом) значении Е происходит пробой диэлектриков.
Нек-рые металлы, сплавы и полупроводники при понижении Т до неск. градусов К переходят в сверхпроводящее состояние с o = бесконечность (см. Сверхпроводимость). При плавлении металлов их Э. в жидком состоянии остаётся того же порядка, что и в твёрдом.
Об Э. жидкостей см. Электролиты, Фарадея законы.
Прохождение тока через частично или полностью ионизованные газы (плазму) обладает своей спецификой (см. Электрический разряд в газах. Плазма). Напр., в полностью ионизованной плазме Э. не зависит от плотности и возрастает с ростом темп-ры пропорционально Т 3/2достигая Э. хороших металлов.
Отклонение от закона Ома в пост, поле Е наступает, если с ростом Е энергия, приобретаемая частицей между столкновениями, еЕ1, где l - ср. длина свободного пробега, становится порядка или больше kT (k - Больцмана постоянная). В металлах условию eEl >>kT удовлетворить трудно, а в полупроводниках, электролитах и особенно в плазме явления в сильных электрич. полях весьма существенны.
В переменном электромагнитном поле а зависит от частоты (ш) и от длины волны (X) поля (временная и пространств, дисперсия, проявляющиеся при ш > т-1, Л < l). Характерным свойством хороших проводников является скин-эффект (даже при ш << т-1 ток сконцентрирован вблизи поверхности проводника).
Измерение Э.- один из важных методов исследования материалов, в частности для металлов и полупроводников - их чистоты. Кроме того, измерение Э. позволяет выяснить динамику носителей заряда в макроскопич. теле, характер их взаимодействия (столкновений) друг с другом и с др. объектами в теле.
Э. металлов и полупроводников существенно зависит от величины магнитного поля, особенно при низких темп-рах (см. Гальваномагнитные явления).
М. И. Каганов.
ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ биологических систем, обусловлена наличием в них ионов и подвижных полярных молекул. Биол. ткань состоит из клеток и межклеточного пространства, заполненного веществом - электролитом с удельным сопротивлением ок. 100 ом*см. Внутр. содержимое клетки отделено от межклеточного пространства мембраной, эквивалентная электрич. схема к-рой представляет собой параллельное соединение сопротивления и ёмкости. Поэтому Э. биол. тканей зависит от частоты проходящего тока и формы его колебаний. Удельное сопротивление и ёмкость мембраны клетки составляют величины порядка 1 ком*см2 и 1 мкф/см* (соответственно). Нек-рые биол. ткани способны отвечать возбуждением на проходящий ток; в этом случае их Э. нелинейно зависит от амплитуды тока. Если возбуждения не возникает, то токи распространяются в ткани в соответствии с импедансом её компонентов. Клеточные мембраны представляют относительно большое сопротивление для токов низкой частоты (< 1 кгц), поэтому их осн. часть проходит по межклеточным щелям. Амплитуда низкочастотных токов пропорциональна объёму межклеточного пространства (напр., просвету кровеносных сосудов) и концентрации электролитов в нём. Измерение Э. биол. тканей на таких низких частотах используют в биологии и медицине для определения кровенаполнения разл. органов, выявления отёка органов, в к-рых набухшие клетки уменьшают межклеточное пространство. Э. биол. тканей, измеренная на частотах, больших 100 кгц, пропорциональна общему кол-ву электролитов, содержащихся в ткани между электродами, т. к. в этом случае клеточные мембраны уже не препятствуют распространению электрич. тока. Измерение Э. на таких высоких частотах используют в биологии и медицине для регистрации малых изменений объёма органов, связанных с притоком или оттоком крови от них.
Знание Э. биол. систем необходимо не только для оценки их структуры, но и для адекватного конструирования приборов, во входные или выходные цепи к-рых включены биол. ткани.
Лит.: Коль К. С., Ионная электропроводность нервов, пер. с англ., в сб.: Процессы регулирования в биологии, М., 1960; Ш в а н Г., Спектроскопия биологических веществ в поле переменного тока, в сб.: Электроника и кибернетика в биологии и медицине, пер. с англ., М., 1963; Аккерман Ю., Биофи |
