| 8695912 9216 5224 943 1а 10~*-10~8лк).
Схема устройства суперортикона: 1 -телевизионный объект; 2 - объектив; 3 - фотокатод; 4 - ускоряющий электрод; 5 - поток фотоэлектронов; 6 - сетка мишени; 7 - плёнка мишени; 8 -электрод, создающий тормозящее поле; 9 - фокусирующий электрод; 10 - фокусирующая катушка; 11 - считывающий электронный луч; 12 - обратный луч; 13 - отклоняющая катушка; 14 -цилиндр вторичного электронного умножителя (ВЭУ); /5 - корректирующая катушка; 16 - анод электронного прожектора (первый динод ВЭУ); 17 - диноды ВЭУ; 18 - управляющий электрод прожектора; 19 - термокатод прожектора; 20 - коллектор ВЭУ. Стрелками показаны траектории электронов.
Лит. см. при ст. Передающая телевизионная трубка. H. Д. Галинский.
СУПЕРПАРАМАГНЕТИЗМ, квазипарамагнитное поведение веществ, состоящих из очень малых ферро- или ферримагнитных частиц, слабо взаимодействующих друг с другом. Очень малые частицы (с линейными размерами ~ 100 - 10А и меньше) переходят ниже Кюри точки или Нееля точки в однодомённое ферро- или ферримагнитное состояние (т.е. такое состояние, при к-ром по всей частице намагниченность однородна). Однако направление намагниченности таких частиц благодаря тепловым флуктуациям хаотически изменяется подобно тому, как меняется под воздействием теплового движения направление магнитных моментов атомов или ионов в парамагнетике. В результате система малых частиц ведёт себя в магнитных полях и при изменении темп-ры подобно парамагнитному газу из N атомов (N - число однодоменных частиц, каждая из к-рых обладает магнитным моментом М). Для неё выполняется Кюри закон в слабых магнитных полях и формула Ланжевена для намагниченности в области магнитного насыщения. Намагниченность суперпарамагнетиков может быть во много раз больше намагниченности обычных парамагнетиков. Чтобы векторы намагниченности частиц хаотически меняли свою пространственную ориентацию, энергия теплового движения (kT, где k -Болъцмана постоянная, Т-темп-pa) должна быть больше или порядка энергии магнитной анизотропии частицы (KV, где К - константа анизотропии, V - объём частицы). Для этого при темп-pax ~ 100К размер частиц должен быть меньше 100 А. Типичными представителями суперпарамагнитных систем являются малые частицы Со, выделяющиеся при распаде твёрдого раствора Си - Со (2% Со), мелкие выделения Fe в (3-латг/ии (0,l%Fe), Си в Mn, Ni в Аи, a также нек-рые антиферромагнитные окислы.
Лит.: Вонсовский С. В., Суперпарамагнетизм, в кн.: Физический энциклопедический словарь, т. 5, М., 1966, с. 103; его же, Магнетизм, М., 1971, с. 805. А. С. Боровик-Романов.
СУПЕРПОЗИЦИИ ПРИНЦИП, принцип наложения, 1) допущение, согласно к-рому если составляющие сложного процесса воздействия взаимно не влияют друг на друга, то результирующий эффект будет представлять собой сумму эффектов, вызываемых каждым воздействием в отдельности. С.п. строго применим к системам, поведение к-рых описывается линейными соотношениями (т. н. линейные системы). Напр., если среда, в к-рой распространяется волна S линейна, т. е. её свойства не меняются под действием возмущений, создаваемых волной, то все эффекты, вызываемые негармонич. волной, могут быть определены как сумма эффектов, создаваемых каждой из её гармонич. составляющих: S = S1 + S2 + S3+...
С.п. играет исключительную роль в механике (напр., векторное сложение по правилу параллелограмма), в теории колебаний, теории цепей, квантовой механике и др. разделах физики и техники. 2) В теории классических полей и квантовой теории - положение, согласно к-рому суперпозиция (т. е. результат суммирования, наложения друг на друга) любых допустимых в данных условиях состояний физ. системы (или возможных процессов в ней) является также допустимым состоянием (или соответственно возможным процессом).Так, классич. электромагнитное поле в вакууме удовлетворяет С.п.: сумма любого числа физически реализуемых полей есть тоже физически реализуемое электромагнитное поле. В силу С.п. электромагнитное поле, созданное совокупностью электрич. зарядов и токов, равно сумме полей, создаваемых этими зарядами и токами по отдельности. Слабое гравитац. поле также с хорошей точностью подчиняется С. п.
В классич. физике С. п. - приближённый принцип, вытекающий из линейности уравнений движения соответствующих систем (что обычно является хорошим приближением для описания реальных систем), напр. Максвелла уравнений для электромагнитного поля. Т. о., он вытекает из более глубоких динамич. принципов и поэтому не является фундаментальным. Он и не универсален. Так, достаточно сильное гравитац. поле не удовлетворяет С. п., поскольку оно описывается нелинейными уравнениями Эйнштейна (см. Тяготение); макроскопическое электромагнитное поле в веществе, строго говоря, также не подчиняется С. п. в силу зависимости (иногда существенной) диэлектрической и магнитной проницаемостей от внешнего поля (напр., в ферромагнетике) и т. д.
В квантовой механике С. п.- фундаментальный принцип, один из основных её постулатов, определяющий вместе с неопределённостей соотношением структуру математического аппарата теории. Из С. п. следует, напр., что состояния квантовомеханич. системы должны изображаться векторами линейного пространства (см. Квантовая механика), в частности волновыми функциями; что операторы физ. величин должны быть линейными и т. д. С. п. утверждает, что если квантовомеханич. система может находиться в состояниях, описываемых волновыми функциями ф1,ф2,...,фn, то физически допустимой будет и суперпозиция этих состояний, т. е. состояние, изображаемое волновой функцией
[25B-22.jpg]
где с1, c2,..., cn - произвольные комплексные числа.
Из С. п. следует, что любая волновая функция может быть разложена в сумму (вообще говоря, бесконечную) собственных функций оператора любой физ. величины; при этом квадраты модулей коэффициентов в разложении имеют смысл вероятностей обнаружить на опыте соответствующие значения этой величины. Суперпозиция состояний ф( определяется, однако, не только модулями коэфф. а, но и их относит, фазами (при различных относит, фазах чисел Ci результирующие состояния оказываются различными). Поэтому суперпозиция
[25B-23.jpg]
является результатом интерференции состояний ф; (см., напр., Дифракция частиц). Квантовый С. п. лишён наглядности, характерной для С. п. в классич. физике, т. к. в квантовой теории в суперпозиции участвуют (складываются) альтернативные, с классич. точки зрения взаимоисключающие друг друга состояния. С. п. отражает волновую природу микрочастиц и выполняется в нерелятивистской квантовой механике без исключений.
В релятивистской квантовой теории, рассматривающей процессы, в к-рых могут происходить взаимопревращения частиц, С. п. должен быть дополнен т. н. правилами суперотбора. Так, суперпозиции состояний с разными значениями электрического, барионного, лептонного зарядов не предполагаются физически реализуемыми. Реализуемость таких суперпозиций означала бы, напр., что физ. свойства пучка частиц, в к-ром в нек-рой пропорции присутствуют электроны и позитроны, не определяются однозначно динамич. характеристиками этих частиц, т. е. что возможна интерференция состояний с разными значениями зарядов. Однако такая интерференция никогда не наблюдалась на опыте. Поэтому операторы физ. величин не должны менять заряды. Это уточнение С. п. в релятивистской квантовой теории накладывает на матричные элементы операторов определённые ограничения, которые и называют правилами суперотбора.
Лит.: Д и р а к П. А. М., Принципы квантовой механики, пер. с англ.. М.. 1960; Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Квантовая механика, 3 изд., М., 1974; Ш в еб е р С., Введение в релятивистскую квантовую теорию поля, [пер. с англ.], М., 1963.0. И. Завьялов.
СУПЕРПОЗИЦИОННАЯ КАРТА просветная карта, носитель информации при информационном поиске, представляющий собой прямоугольник из тонкого (0,18 мм) картона (плотной бумаги) форматом 148 X 210, 210X297 или 297 X 420 мм; иногда в качестве С. к. используют обычную перфорационную карту. На поле С. к. пробивкой отверстий (по координатной сетке) указывают адреса или номера документов, к-рые содержат данный поисковый признак. Общее число отверстий (адресов) на одной карте указанных форматов может составлять соответственно 3500, 7000 и 22500. Если сложить неск. карт вместе и посмотреть их на просвет (рис.), то можно наблюдать совпадение общих отверстий (суперпозиционный эффект, отсюда термин - "С. к."). Пусть, например, одна С. к. содержит поисковый признак "сталь", вторая -признак "обработка", третья - "сверление" и т. д. С. к. с признаком "сталь" содержит на поле все номера документов, у к-рых в поисковом образе есть слово "сталь"; если совместить её со второй картой, то получится совпадение "на просвет" номеров документов, содержащих в поисковом образе и слово "сталь", и слово "обработка"; процесс поиска можно продолжать до тех пор, пока не останется единств, просвет, указывающий на один документ или объект с присущей только ему совокупностью признаков.
Впервые С. к. появились в 1915 (в США) и под разными назв. стали применяться в различных информационно-поисковых системах.
Схема |
