БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь

Термины:

ТУРБОХОД, судно, приводимое в движение паровой или газовой турбиной.
УБИЙСТВО, в уголовном праве преступление.
УЗБЕКСКИЙ ЯЗЫК, язык узбеков.
УПСАЛА (Uppsala), город в Швеции.
ФОРМООБРАЗОВАНИЕ, образование грамматич. форм слова.
ФОТОТАКСИС (от фото... и греч. taxis - расположение).
ФУРКАЦИЯ (от позднелат. furcatus-разделённый).
ЦЕЛАЯ ЧАСТЬ ЧИСЛА, см. Дробная и целая части числа.
"ТЕЛЕВИДЕНИЕ И РАДИОВЕЩАНИЕ", ежемесячный литературно-критич. и теоретич. иллюстрированный журнал.
ЭЙРИ ФУНКЦИИ, функции Ai(z) и Bi(z).


Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.

Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я

8695912921652249431имости от температуры и концентрации. Эти характеристики позволяют установить свойства отдельных компонентов, рассчитать теплоты сольватации и тепловые эффекты др. процессов, что важно для суждения о природе растворов и их структуре. Методы Т. используются в коллоидной химии, при изучении биологич. процессов, во мн. других исследованиях.

Лит.: Скуратов С. М., К о л ес о в В. П., Воробьев А. Ф., Термохимия, ч. 1-2, М., 1964-66; Мищенко К. П., Полторацкий Г. М., Вопросы термодинамики и строения водных и неводных растворов электролитов, [Л.], 1968; Experimental thermochemistry, v. 1-2, N. Y. -L., 1956-62; Кальве Э., П р а т т А., Микрокалориметрия, пер. с франц., М., 1963; Мортимер К., Теплоты реакций и прочность связей, пер. с англ., М., 1964; Бене он С., Термохимическая кинетика, пер. с англ., М., 1971; Сталл Д., Вестрам Э., Зинке Г., Химическая термодинамика органических соединений, пер. с англ., М., 1971. См. также лит. при ст. Теплоёмкость, Теплота образования, Термодинамика химическая. М. X. Карапетъянц.

ТЕРМОЦЕПТОРЫ, то же, что терморецепторы.

ТЕРМОЧУВСТВИТЕЛЬНЫЕ КРАСКИ, термоиндикаторные краски, краски, содержащие различные хим. соединения,к-рые способны изменять свой цвет при определённой темп-ре. Изменение цвета может происходить, напр., вследствие разложения термочувствительного соединения (гидроокиси железа, карбоната кадмия) или образования нового соединения в результате реакции термоиндикаторных компонентов краски (напр., образование сульфида свинца из тиомочевины и свинцового сурика). Различают обратимые (одноили многократно восстанавливающие свой первоначальный цвет) и необратимые Т. к. С помощью Т. к., к-рые выпускаются в виде паст или карандашей, могут быть измерены темп-ры в интервале 35-1600 °С с точностью от ±0,5 до ± 10 °С. Применяют Т. к. в тех случаях, когда использование обычных средств термометрии затруднено или невозможно.

ТЕРМОЭДС, электродвижущая сила, возникающая в электрич. цепи, состоящей из неск. разнородных проводников, имеющих в местах контактов различную темп-ру (см. Зеебека эффект, Термоэлектрические явления).

ТЕРМОЭЛАСТОПЛАСТЫ, термопластичные эластомеры, синтетич. полимеры, к-рые при обычных темп-pax обладают свойствами резин, а при повышенных размягчаются, подобно термопластам. Сочетание таких свойств обусловлено тем, что Т. являются блоксополимерами, в макромолекулах к-рых эластичные блоки (напр., полибутадиеновые) чередуются в определённой последовательности с термопластичными (например, полистирольными). В отличие от каучуков, Т. перерабатываются в резиновые изделия (например, обувь), минуя стадию вулканизации.

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ДЕФЕКТОСКОПИЯ, см. в ст. Дефектоскопия.

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, совокупность физич. явлений, обусловленных взаимосвязью между тепловыми и электрическими процессами в металлах и полупроводниках. Т. я. являются эффекты Зеебека, Пельтье и Томсона. Зеебека эффект состоит в том, что в замкнутой цепи, состоящей из разнородных проводников, возникает эдс (т е рм о э д с), если места контактов поддерживают при разных температурах. В простейшем случае, когда электрич. цепь состоит из двух различных проводников, она наз. термоэлементом, или термопарой. Величина термоэдс зависит только от темп-р горячего Ti и холодного Т2 контактов и от материала проводников. В небольшом интервале темп-р термоэдс Е можно считать пропорциональной разности (Т1 - Т2), т. е. Е = а(Т1 - Т2). Коэфф. а наз. термоэлектрич. способностью пары (термосилой, коэфф. термоэдс, или удельной термоэдс). Он определяется материалами проводников, но зависит также от интервала темп-р; в нек-рых случаях с изменением темп-ры а меняет знак. В табл. приведены значения а для нек-рых металлов и сплавов по отношению к Pb для интервала темп-р 0-100 °С (положит, знак а приписан тем металлам, к к-рым течёт ток через нагретый спай). Однако цифры, приведённые в табл., условны, т. к. термоэдс материала чувствительна к микроскопич. количествам примесей (иногда лежащим за пределами чувствительности химического анализа), к ориентации кристаллических зёрен, термической или даже холодной обработке материала. На этом свойстве термоэдс основан метод отбраковки материалов по составу. По этой же причине термоэдс может возникнуть в цепи, состоящей из одного и того же материала при наличии температурных перепадов, если разные участки цепи подвергались различным технологич. операциям. С др. стороны, эдс термопары не меняется при последовательном включении в цепь любого количества др. материалов, если появляющиеся при этом дополнит, места контактов поддерживают при одной и той же темп-ре.


















Материал

а,мкв/°С

Материал

а,мкв/°С





Сурьма

+43

Ртуть

-4,4





Железо

+ 15

Платина

-4,4





Молибден

+ 7,6

Натрий

-6,5





Кадмий

+4,6

Палладий

-8,9





Вольфрам

+3,6

Калий

-13,8





Медь

+3,2

Никель

-20,8





Цинк

+3,1

Висмут

-68,0





Золото

+2,9

Хрсмель

+24





Серебро

+2,7

Нихром

+ 18





Свинец

0,0

Платинородий

+2





Олово

-0,2

Алюмель

-17,3





Магний

-0,0

Константан

-38





Алюминий

-0,4

Копель

-38




















Пельтье эффект обратен явлению Зеебека: при протекании тока в цепи из различных проводников, в местах контактов, в дополнение к теплоте Джоуля, выделяется или поглощается, в зависимости от направления тока, нек-рое количество теплоты Оп пропорциональное протекающему через контакт количеству электричества (т. е. силе тока I и времени t): Qп= nIt. Коэфф. П зависит от природы находящихся в контакте материалов и темп-ры (коэфф. Пельтье).

У. Томсон (Кельвин) вывел термодинамич. соотношение между коэфф. Пельтье и Зеебека (а), к-рое является частным проявлением симметрии кинетич. коэфф. (см. Онсагера теорема): П = аТ, где Т - абс. темп-pa, и предсказал существование третьего Т. я.-Томсона эффекта. Оно заключается в следующем: если вдоль проводника с током существует перепад темп-ры, то в дополнение к теплоте Джоуля в объёме п-роводника выделяется или поглощается, в зависимости от направления тока, дополнит, количество теплоты Qт (т е пл от а Томсон a): Ot=t (Т2 - Т.)It, где т - коэфф. Томсона, зависящий от природы материала. Согласно теории Томсона, удельная термоэдс пары проводников связана с их коэфф. Томсона соотношением: da/dT = (т1 - т2)/Т.

Эффект Зеебека объясняется тем, что ср. энергия электронов проводимости зависит от природы проводника и поразному растёт с темп-рой. Если вдоль проводника существует градиент темп-р, то электроны на горячем конце приобретают более высокие энергии и скорости, чем на холодном; в полупроводниках в дополнение к этому концентрация электронов проводимости растёт с темп-рой. В результате возникает поток электронов от горячего конца к холодному и на холодном конце накапливается отрицат. заряд, а на горячем остаётся нескомпенсированный положит, заряд. Процесс накопления заряда продолжается до тех пор, пока возникшая разность потенциалов не вызовет поток электронов в обратном направлении, равный первичному, благодаря чему установится равновесие. Алгебраич. сумма таких разностей потенциалов в цепи создаёт одну из составляющих термоэдс, к-рую наз. объёмной.

Вторая (контактная) составляющая - следствие температурной зависимости контактной разности потенциалов. Если оба контакта термоэлемента находятся при одной и той же темп-ре, то контактная и объёмная термоэдс исчезают.

Вклад в термоэдс даёт также эффект увлечения электронов фононами. Если в твёрдом теле существует градиент темп-ры, то число фононов, движущихся от горячего конца к холодному, будет больше, чем в обратном направлении. В результате столкновений с электронами фононы могут увлекать за собой последние и на холодном конце образца будет накапливаться отрицат. заряд (на горячем - положительный) до тех пор, пока возникшая разность потенциалов не уравновесит эффект увлечения; эта разность пот