БЭС:
Большой
Советский
Энциклопедический
Словарь
Термины:

ТУРБОХОД, судно, приводимое в движение паровой или газовой турбиной.
УБИЙСТВО, в уголовном праве преступление.
УЗБЕКСКИЙ ЯЗЫК, язык узбеков.
УПСАЛА (Uppsala), город в Швеции.
ФОРМООБРАЗОВАНИЕ, образование грамматич. форм слова.
ФОТОТАКСИС (от фото... и греч. taxis - расположение).
ФУРКАЦИЯ (от позднелат. furcatus-разделённый).
ЦЕЛАЯ ЧАСТЬ ЧИСЛА, см. Дробная и целая части числа.
"ТЕЛЕВИДЕНИЕ И РАДИОВЕЩАНИЕ", ежемесячный литературно-критич. и теоретич. иллюстрированный журнал.
ЭЙРИ ФУНКЦИИ, функции Ai(z) и Bi(z).

Главная страница
Поиск по сайту
Оглавление страниц
ЭЛЕКТРОННАЯ АВТОМАТИЧЕСКАЯ ТЕЛЕФОННАЯ СТАНЦИЯ (ЭАТС), телефонная станция, в к-рой коммутация линий и каналов, а также управление процессами коммутации осуществляются устройствами на электронных элементах (полупроводниковых приборах, интегральных схемах, ферритах и т. д.). Принципы построения коммутац. устройств ЭАТС определяются гл. обр. методами разделения каналов - пространств., частотного, временного разделения (коммутации)...
Фирмы: адреса, телефоны и уставные фонды - справочник предприятий оао в экономике.
Большая Советская Энциклопедия - энциклопедический словарь:А-Б В-Г Д-Ж З-К К-Л М-Н О-П Р-С Т-Х Ц-Я

8695912921652249431ями в 1 К; размерность k - вт/(м2-К) [ккалКм2 -°С)]. Величина R, обратная коэфф. Т., наз. полным термич. сопротивлением Т. Напр., R однослойной стенки

[25J-5.jpg]

где a1и а2 - коэфф. теплоотдачи от горячей жидкости к поверхности стенки и от поверхности стенки к холодной жидкости; б - толщина стенки; 1- коэфф. теплопроводности. В большинстве встречающихся на практике случаев коэфф. Т. определяется опытным путём. При этом полученные результаты обрабатываются методами подобия теории. См. также Конвективный теплообмен.

Лит.: Гребер Г., Эрк С., Г р игу л л ь У., Основы учения о теплообмене, пер. с нем., М., 1958; Ш о р и н С. H., Теплопередача, 2 изд., М., 1964; Михеев М. А., Михеева И. М., Основы теплопередачи, 2 изд., М., 1973. И. H. Розенгауз.

ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ УРАВНЕНИЕ, дифференциальное уравнение с частными производными параболич. типа, описывающее процесс распространения теплоты в сплошной среде (газе, жидкости или твёрдом теле); основное уравнение математич. теории теплопроводности. Т. у. выражает тепловой баланс для малого элемента объёма среды с учётом поступления теплоты от источников и тепловых потерь через поверхность элементарного объёма вследствие теплопроводности. Для изотропной неоднородной среды Т. у. имеет вид:
[25J-6.jpg]

где р - плотность среды; cv - теплоёмкость среды при постоянном объёме; t - время; x, у, z - координаты; Т= T(x,y,z,t) - темп-pa, к-рая вычисляется при помощи T. у.; X - коэфф. теплопроводности; F = F(x,y,z,t) - заданная плотность тепловых источников. Величины p,cv, X зависят от координат и, вообще говоря, от темп-ры. Для анизотропной среды Т. у. вместо X содержит тензор теплопроводности Хй, где i, k = 1, 2, 3.

В случае изотропной однородной среды Т. у. принимает вид:
[25J-7.jpg]

где ДТ - Лапласа оператор;

[25J-8.jpg][25J-9.jpg]

- коэфф. температуропроводности;

[25J-10.jpg]

В стационарном состоянии, когда темп-pa не меняется со временем, Т. у. переходит в Пуассона уравнение [25J-11.jpg]или, при отсутствии источников теплоты, в Лапласа уравнение[25J-12.jpg]Основными задачами для Т. у. является Коши задача и смешанная краевая задача (см. Краевые задачи).

Первые исследования Т. у. принадлежат Ж. Фурье (1822) и С. Пуассону (1835). Важные результаты в исследовании Т. у. были получены И. Г. Петровским, А. H. Тихоновым, С. Л. Соболевым.

Лит.: Карслоу Г. С., Теория теплопроводности, пер. с англ., М.- Л., 1947; Владимиров В. С., Уравнения математической физики, М., 1967; Т и х о н о в А. H., Самарский А. А., Уравнения математической физики, 3 изд., М., 1966. Д. H. Зубарев.

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ, один из видов переноса теплоты (энергии теплового движения микрочастиц) от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящий к выравниванию температуры. При Т. перенос энергии в теле осуществляется в результате непосредственной передачи энергии от частиц (молекул, атомов, электронов), обладающих большей энергией, частицам с меньшей энергией. Если относительное изменение темп-ры Т на расстоянии средней длины свободного пробега частиц 1 мало, то выполняется основной закон Т. (закон Фурье): плотность теплового потока q пропорциональна градиенту темп-ры grad Т, т. е.

[25J-13.jpg]

где X - коэфф. Т., или просто Т., не зависит от grad Т [X зависит от агрегатного состояния вещества (см. табл.), его атомно-молекулярного строения, темп-ры и давления, состава (в случае смеси или раствора) и т. д.].

Отклонения от закона Фурье могут появиться при очень больших значениях grad Т (напр., в сильных ударных волнах), при низких температурах (для жидкого гелия Не П) и при высоких темп-рах порядка десятков и сотен тыс. градусов, когда в газах перенос энергии осуществляется не только в результате межатомных столкновений, но в основном за счёт излучения (л у ч и с т а я Т.). В разреженных газах, когда 1 сравнимо с расстоянием L между стенками, ограничивающими объём газа, молекулы чаще сталкиваются со стенками, чем между собой. При этом нарушается условие применимости закона Фурье и само понятие локальной темп-ры газа теряет смысл. В этом случае рассматривают не процесс Т. в газе, а теплообмен между телами, находящимися в газовой среде. Процесс переноса теплоты - Т. - в сплошной среде описывается теплопроводности уравнением.

Для идеального газа, состоящего из твёрдых сферич. молекул диаметром d, согласно кинетической теории газов, справедливо следующее выражение для X (при d
[25J-14.jpg]

где р - плотность газа, СV - теплоёмкость единицы массы газа при постоянном объёме V, v - ср. скорость движения молекул. Поскольку 1 пропорциональна 1/р, а р~р (р - давление газа), то Т. такого газа не зависит от давления. Кроме того, коэфф. Т. X и вязкости т| связаны соотношением:
[25J-15.jpg][25J-16.jpg]В случае газа, состоящего

из многоатомных молекул, существенный вклад в X. дают внутренние степени свободы молекул, что учитывает соотношение:
[25J-17.jpg]

где

[25J-18.jpg]
- теплоёмкость при постоянном давлении. В реальных газах коэффициент Т. - довольно сложная функция температуры и давления, причём с ростом Тир значение X возрастает. Для газовых смесей X может быть как больше, так и меньше коэфф. Т. компонентов смеси, т. е. Т.-нелинейная функция состава.

Значения коэффициента т еплопроводности X. для некоторых газов, жидкостей и твёрдых тел при атмосферном давлении

Вещество

t °С

X, вт/(м • К)

Газы

Водород

0

0,1655

Гелии

0

0,1411

Кислород

0

0,0239

Азот

-3

0,0237

Воздух

4

0,0226

Металлы

Серебро

0

429

Медь

0

403

Железо

0

86,5

Олово

0

68,2

Свинец

0

35,6

Ж и д к о с т и

Ртуть

0

7,82

Вода

20

0,599

Ацетон

16

0,190

Этиловый спирт

20

0,167

Бензол

22,5

0,158

Минералы и материалы

Хлорид натрия

0

6,9

Турмалин

0

4,6

Стекло

18

0,4-1

Дерево

18

0,16-0,25

Асбест

18

0,12

В плотных газах и жидкостях среднее расстояние между молекулами сравнимо с размерами самих молекул, а кинетич. энергия движения молекул того же порядка, что и потенциальная энергия межмолекулярного взаимодействия. В связи с этим перенос энергии столкновениями происходит значительно интенсивнее, чем в разреженных газах, и скорость передачи энергии молекул от горячих изотермич. слоев жидкости к более холодным близка к скорости распространения малых возмущений давления, равной скорости звука, т. е.

[25J-19.jpg]
где us - скорость звука в жидкости, L - ср. расстояние между молекулами. Эта формула лучше всего выполняется для одноатомных жидкостей. Как правило, X жидкостей убывает с ростом Т и слабо возрастает с ростом р. Т. твёрдых тел имеет различную природу в зависимости от типа твёрдого тела. В диэлектриках, не имеющих свободных электрич. зарядов, перенос энергии теплового движения осуществляется фононами - квазичастицами, квантами упругих колебаний атомов кристалла (см. Колебания кристаллической решётки, Квазичастицы). У твёрдых диэлектриков
[25J-20.jpg]
где с - теплоёмкость диэлектрика, совпадающая с теплоёмкостью газа фононов, v - ср. скорость движения фононов, приблизительно равная скорости звука, l - ср. длина свободного п